{"id":150773,"date":"2020-10-19T13:51:26","date_gmt":"2020-10-19T15:51:26","guid":{"rendered":"https:\/\/lab.fabricadelandings.com.br\/portalsaofrancisconovo\/?p=150773"},"modified":"2020-10-19T13:51:26","modified_gmt":"2020-10-19T15:51:26","slug":"efeito-fotoeletrico","status":"publish","type":"post","link":"https:\/\/lab.fabricadelandings.com.br\/portalsaofrancisconovo\/ciencias-da-natureza\/fisica\/efeito-fotoeletrico","title":{"rendered":"Efeito fotoel\u00e9trico"},"content":{"rendered":"

Defini\u00e7\u00e3o do efeito fotoel\u00e9trico<\/strong><\/h2>\n

O\u00a0efeito fotoel\u00e9trico<\/strong>\u00a0se refere ao que acontece quando os el\u00e9trons s\u00e3o emitidos de um material que absorveu radia\u00e7\u00e3o eletromagn\u00e9tica.<\/p>\n

O efeito fotoel\u00e9trico \u00e9 a emiss\u00e3o de el\u00e9trons quando as radia\u00e7\u00f5es eletromagn\u00e9ticas t\u00eam incid\u00eancia de frequ\u00eancia suficiente em certas superf\u00edcies met\u00e1licas.<\/p>\n

Chamamos os el\u00e9trons emitidos de fotoel\u00e9trons e a corrente que eles constituem de fotocorrente.<\/p>\n

O\u00a0efeito fotoel\u00e9trico\u00a0<\/strong>\u00e9 o fen\u00f4meno no qual a absor\u00e7\u00e3o de radia\u00e7\u00e3o eletromagn\u00e9tica, como luz, de frequ\u00eancia suficientemente alta por uma superf\u00edcie, geralmente met\u00e1lica, induz a emiss\u00e3o de el\u00e9trons da superf\u00edcie.<\/p>\n

O efeito fotoel\u00e9trico se refere \u00e0 emiss\u00e3o ou eje\u00e7\u00e3o de el\u00e9trons da superf\u00edcie de um metal em resposta \u00e0 luz incidente.<\/p>\n

Isso ocorre porque a energia dos f\u00f3tons de luz incidentes tem energia superior ao potencial de trabalho da superf\u00edcie met\u00e1lica, ejetando el\u00e9trons com energia cin\u00e9tica positiva.<\/p>\n

O fen\u00f4meno foi observado pela primeira vez por Heinrich Hertz em 1880 e explicado por Albert Einstein em 1905 usando a teoria qu\u00e2ntica da luz de Max Planck.<\/p>\n

\"Efeito
\nEfeito fotoel\u00e9trico<\/strong><\/p>\n

O que \u00e9 o efeito fotoel\u00e9trico?<\/strong><\/h2>\n

Quando a mat\u00e9ria \u00e9 atingida por ondas eletromagn\u00e9ticas com comprimentos de onda relativamente curtos, como a luz ultravioleta ou a luz vis\u00edvel, seus \u00e1tomos podem emitir el\u00e9trons.<\/p>\n

Esse processo \u00e9 conhecido como\u00a0efeito fotoel\u00e9trico<\/strong>\u00a0ou, menos comumente, efeito Hertz, e ocorre porque as ondas eletromagn\u00e9ticas possuem energia capaz de desalojar os el\u00e9trons de um \u00e1tomo.<\/p>\n

A observa\u00e7\u00e3o do efeito fotoel\u00e9trico ajudou a esclarecer algumas quest\u00f5es sobre a natureza da luz e sobre a natureza dos \u00e1tomos. A luz, descobriu-se, pode atuar tanto como onda quanto como part\u00edcula; a luz viaja em movimento de onda, mas pode impactar fisicamente as superf\u00edcies e at\u00e9 mesmo causar mudan\u00e7as mec\u00e2nicas ao desalojar el\u00e9trons dos \u00e1tomos.<\/p>\n

O\u00a0efeito fotoel\u00e9trico<\/strong>\u00a0\u00e9 geralmente observado quando a luz incide sobre superf\u00edcies met\u00e1licas.<\/p>\n

O feixe de luz que brilha em uma superf\u00edcie de metal \u00e9 conhecido como fotoc\u00e1todo, e os el\u00e9trons que ele ejeta de um \u00e1tomo s\u00e3o chamados de fotoel\u00e9trons. O brilho da luz em uma superf\u00edcie de metal condutiva pode, na verdade, causar a forma\u00e7\u00e3o de uma corrente el\u00e9trica, chamada fotocorrente.<\/p>\n

Um material que \u00e9 sens\u00edvel \u00e0 luz, como os metais que podem transportar uma corrente el\u00e9trica devido \u00e0 luz, s\u00e3o chamados de subst\u00e2ncias fotossens\u00edveis.<\/p>\n

O n\u00famero de el\u00e9trons ejetados como resultado do efeito fotoel\u00e9trico est\u00e1 intimamente relacionado \u00e0 frequ\u00eancia e \u00e0 intensidade da luz que brilhou na superf\u00edcie do metal. A luz de baixa frequ\u00eancia, que tem um comprimento de onda longo, tende a desalojar poucos ou nenhum el\u00e9trons de uma superf\u00edcie met\u00e1lica. Isso \u00e9 verdadeiro se a luz for de alta ou baixa intensidade. Em alta frequ\u00eancia, por\u00e9m, a luz tende a desalojar muito mais el\u00e9trons, especialmente se a luz for particularmente intensa. Isso basicamente significa que, em qualquer intensidade, a luz vermelha ir\u00e1 liberar poucos el\u00e9trons, mas a luz azul ir\u00e1 desalojar muitos.<\/p>\n

A observa\u00e7\u00e3o do efeito fotoel\u00e9trico apresentou fortes evid\u00eancias para a natureza qu\u00e2ntica da luz, que anteriormente n\u00e3o tinha muito suporte.<\/p>\n

Tamb\u00e9m apoiou a teoria da dualidade onda-part\u00edcula da luz em uma \u00e9poca em que a maioria dos cientistas acreditava que a luz se comportava como uma part\u00edcula ou como uma onda, n\u00e3o ambas.<\/p>\n

A luz existe em part\u00edculas discretas conhecidas como f\u00f3tons, que s\u00e3o cientificamente descritas como quanta de luz.<\/p>\n

Um f\u00f3ton \u00e9 um quantum de luz; \u00e9 a menor unidade de luz que pode interagir com qualquer outra coisa.<\/p>\n

Os quanta da luz atingem e desalojam el\u00e9trons quando a luz incide sobre uma superf\u00edcie met\u00e1licaeste \u00e9 o efeito fotoel\u00e9trico.<\/p>\n

\"Efeito
\nEfeito fotoel\u00e9trico<\/strong><\/p>\n

O que \u00e9 um fotoel\u00e9tron?<\/strong><\/h2>\n

Um\u00a0fotoel\u00e9tron<\/strong>\u00a0\u00e9 um el\u00e9tron emitido por uma subst\u00e2ncia devido ao\u00a0efeito fotoel\u00e9trico.<\/strong><\/p>\n

O efeito fotoel\u00e9trico ocorre quando um material geralmente de natureza met\u00e1lica absorve radia\u00e7\u00e3o luminosa suficiente para que resulte na emiss\u00e3o de el\u00e9trons de sua superf\u00edcie.<\/p>\n

A descoberta do efeito fotoel\u00e9trico foi feita pela primeira vez em 1887 por Heinrich Hertz, um f\u00edsico alem\u00e3o, e posteriormente foi chamado de efeito Hertz.<\/p>\n

Muitos pesquisadores passaram um tempo definindo suas propriedades ao longo dos anos e, em 1905, Albert Einstein publicou descobertas de que ela era causada por quanta de luz conhecidos como f\u00f3tons.<\/p>\n

A explica\u00e7\u00e3o clara e elegante de Einstein de como os fotoel\u00e9trons foram produzidos resultou em sua conquista do Pr\u00eamio Nobel de F\u00edsica em 1921.<\/p>\n

Para que os fotoel\u00e9trons sejam emitidos de uma superf\u00edcie, o comprimento de onda da luz precisa ser de um valor suficientemente baixo, como o da luz ultravioleta.<\/p>\n

A emiss\u00e3o de fotoel\u00e9trons tamb\u00e9m \u00e9 um recurso chave usado na descri\u00e7\u00e3o dos princ\u00edpios da mec\u00e2nica qu\u00e2ntica. O processo envolve um quanta, ou \u00fanico f\u00f3ton de energia sendo absorvido por um material s\u00f3lido, se a energia do f\u00f3ton for maior do que a energia da banda de val\u00eancia superior, ou camada de el\u00e9tron mais externa do material.<\/p>\n

A espectroscopia de fotoel\u00e9trons \u00e9 um processo onde a energia cin\u00e9tica dos f\u00f3tons emitidos de uma superf\u00edcie \u00e9 analisada para estudar a regi\u00e3o da superf\u00edcie de um material de amostra.<\/p>\n

Dois tipos b\u00e1sicos de processo foram usados. A espectroscopia de raios-X estuda os n\u00edveis de n\u00facleo de um material usando faixas de energia de f\u00f3tons de 200 a 2.000 el\u00e9tron-volts, e a espectroscopia de fotoel\u00e9trons ultravioleta usa n\u00edveis de energia de f\u00f3tons de 10 a 45 el\u00e9tron-volts para estudar o el\u00e9tron externo ou as camadas de val\u00eancia do material. A partir de 2011, o mais recente equipamento s\u00edncrotron, que \u00e9 um ciclotron magn\u00e9tico que acelera part\u00edculas eletrostaticamente, permite o estudo de faixas de energia entre 5 e mais de 5.000 el\u00e9tron-volts, de modo que n\u00e3o \u00e9 mais necess\u00e1rio um equipamento de pesquisa separado. Essas m\u00e1quinas s\u00e3o caras e complexas, portanto, n\u00e3o s\u00e3o amplamente utilizadas no campo.<\/p>\n

A partir de 2011, o espectr\u00f4metro de fotoel\u00e9trons foi desenvolvido com um detector de el\u00e9trons que pode operar ao ar livre e \u00e0 press\u00e3o atmosf\u00e9rica, o que \u00e9 uma novidade na \u00e1rea.<\/p>\n

Ele \u00e9 capaz de medir a espessura de filmes finos em n\u00edveis t\u00e3o finos quanto 20 nan\u00f4metros, ou 20 bilion\u00e9simos de metro.<\/p>\n

As m\u00e1quinas s\u00e3o modelos de mesa que usam uma fonte de luz ultravioleta e podem operar em uma faixa de 3,4 a 6,2 el\u00e9tron-volts. Eles s\u00e3o usados para analisar metais e semicondutores como o sil\u00edcio.<\/p>\n

Efeito fotoel\u00e9trico – F\u00edsica<\/strong><\/h2>\n

O\u00a0efeito fotoel\u00e9trico<\/strong>\u00a0\u00e9 o fen\u00f4meno no qual part\u00edculas eletricamente carregadas s\u00e3o liberadas de ou dentro de um material quando este absorve radia\u00e7\u00e3o eletromagn\u00e9tica.<\/p>\n

O efeito \u00e9 geralmente definido como a eje\u00e7\u00e3o de el\u00e9trons de uma placa de metal quando a luz incide sobre ela. Em uma defini\u00e7\u00e3o mais ampla, a energia radiante pode ser infravermelha, vis\u00edvel ou luz ultravioleta, raios X ou raios gama; o material pode ser um s\u00f3lido, l\u00edquido ou g\u00e1s; e as part\u00edculas liberadas podem ser \u00edons (\u00e1tomos ou mol\u00e9culas eletricamente carregados), bem como el\u00e9trons.<\/p>\n

O fen\u00f4meno foi fundamentalmente significativo no desenvolvimento da f\u00edsica moderna por causa das quest\u00f5es intrigantes que levantou sobre a natureza da luz – comportamento de part\u00edcula versus onda – que foram finalmente resolvidas por Albert Einstein em 1905. O efeito continua importante para pesquisas em \u00e1reas da ci\u00eancia dos materiais \u00e0 astrof\u00edsica, al\u00e9m de formar a base para uma variedade de dispositivos \u00fateis.<\/p>\n

Descoberta e trabalho inicial<\/strong><\/p>\n

O\u00a0efeito fotoel\u00e9trico<\/strong>\u00a0foi descoberto em 1887 pelo f\u00edsico alem\u00e3o Heinrich Rudolf Hertz.<\/p>\n

Em conex\u00e3o com o trabalho em ondas de r\u00e1dio, Hertz observou que, quando a luz ultravioleta brilha em dois eletrodos de metal com uma voltagem aplicada sobre eles, a luz muda a voltagem na qual a centelha ocorre.<\/p>\n

Essa rela\u00e7\u00e3o entre luz e eletricidade (portanto fotoel\u00e9trica) foi esclarecida em 1902 por outro f\u00edsico alem\u00e3o, Philipp Lenard.<\/p>\n

Ele demonstrou que part\u00edculas eletricamente carregadas s\u00e3o liberadas de uma superf\u00edcie met\u00e1lica quando ela \u00e9 iluminada e que essas part\u00edculas s\u00e3o id\u00eanticas aos el\u00e9trons, descobertos pelo f\u00edsico brit\u00e2nico Joseph John Thomson em 1897.<\/p>\n

Outras pesquisas mostraram que o efeito fotoel\u00e9trico representa uma intera\u00e7\u00e3o entre luz e mat\u00e9ria que n\u00e3o pode ser explicada pela f\u00edsica cl\u00e1ssica, que descreve a luz como uma onda eletromagn\u00e9tica.<\/p>\n

Uma observa\u00e7\u00e3o inexplic\u00e1vel foi que a energia cin\u00e9tica m\u00e1xima dos el\u00e9trons liberados n\u00e3o variava com a intensidade da luz, como era esperado de acordo com a teoria das ondas, mas era proporcional \u00e0 frequ\u00eancia da luz. O que a intensidade da luz determinou foi o n\u00famero de el\u00e9trons liberados do metal (medido como uma corrente el\u00e9trica).<\/p>\n

Outra observa\u00e7\u00e3o intrigante foi que praticamente n\u00e3o houve intervalo de tempo entre a chegada da radia\u00e7\u00e3o e a emiss\u00e3o de el\u00e9trons.<\/p>\n

A considera\u00e7\u00e3o desses comportamentos inesperados levou Albert Einstein a formular em 1905 uma nova teoria corpuscular da luz em que cada part\u00edcula de luz, ou f\u00f3ton, cont\u00e9m uma quantidade fixa de energia, ou quantum, que depende da frequ\u00eancia da luz. Em particular, um f\u00f3ton carrega uma energia E igual a hf, onde f \u00e9 a frequ\u00eancia da luz eh \u00e9 a constante universal que o f\u00edsico alem\u00e3o Max Planck derivou em 1900 para explicar a distribui\u00e7\u00e3o de comprimento de onda da radia\u00e7\u00e3o do corpo negro – isto \u00e9, o eletromagn\u00e9tico radia\u00e7\u00e3o emitida por um corpo quente. A rela\u00e7\u00e3o tamb\u00e9m pode ser escrita na forma equivalente\u00a0E<\/em>\u00a0=\u00a0hc<\/em>\/?, onde c \u00e9 a velocidade da luz e ? \u00e9 seu comprimento de onda, mostrando que a energia de um f\u00f3ton \u00e9 inversamente proporcional ao seu comprimento de onda.<\/p>\n

Einstein presumiu que um f\u00f3ton penetraria no material e transferiria sua energia para um el\u00e9tron. \u00c0 medida que o el\u00e9tron se movia atrav\u00e9s do metal em alta velocidade e finalmente emergia do material, sua energia cin\u00e9tica diminuiria em uma quantidade F chamada de fun\u00e7\u00e3o de trabalho (semelhante \u00e0 fun\u00e7\u00e3o de trabalho eletr\u00f4nico), que representa a energia necess\u00e1ria para o el\u00e9tron escapar do metal.<\/p>\n

Por conserva\u00e7\u00e3o de energia, esse racioc\u00ednio levou Einstein \u00e0 equa\u00e7\u00e3o fotoel\u00e9trica\u00a0E<\/em>k<\/em><\/sub>\u00a0=\u00a0hf<\/em>\u00a0–\u00a0f<\/b>, onde\u00a0E<\/em>k<\/em><\/sub>\u00a0\u00e9 a energia cin\u00e9tica m\u00e1xima do el\u00e9tron ejetado.<\/p>\n

Embora o modelo de Einstein descreveu a emiss\u00e3o de el\u00e9trons de uma placa iluminada, sua hip\u00f3tese de f\u00f3ton era suficientemente radical que n\u00e3o foi universalmente aceita at\u00e9 que recebeu uma verifica\u00e7\u00e3o experimental adicional. Outra corrobora\u00e7\u00e3o ocorreu em 1916, quando medi\u00e7\u00f5es extremamente precisas feitas pelo f\u00edsico americano Robert Millikan verificaram a equa\u00e7\u00e3o de Einstein e mostraram com alta precis\u00e3o que o valor da constante h de Einstein era igual \u00e0 constante de Planck.<\/p>\n

Einstein finalmente recebeu o Pr\u00eamio Nobel de F\u00edsica em 1921 por explicar o efeito fotoel\u00e9trico.<\/p>\n

Em 1922, o f\u00edsico americano Arthur Compton mediu a mudan\u00e7a no comprimento de onda dos raios X depois que eles interagiram com os el\u00e9trons livres e mostrou que a mudan\u00e7a poderia ser calculada tratando os raios X como f\u00f3tons.<\/p>\n

Compton recebeu o Pr\u00eamio Nobel de F\u00edsica em 1927 por este trabalho. Em 1931, o matem\u00e1tico brit\u00e2nico Ralph Howard Fowler ampliou a compreens\u00e3o da emiss\u00e3o fotoel\u00e9trica ao estabelecer a rela\u00e7\u00e3o entre a corrente fotoel\u00e9trica e a temperatura nos metais.<\/p>\n

Outros esfor\u00e7os mostraram que a radia\u00e7\u00e3o eletromagn\u00e9tica tamb\u00e9m pode emitir el\u00e9trons em isoladores, que n\u00e3o conduzem eletricidade, e em semicondutores, uma variedade de isoladores que conduzem eletricidade apenas sob certas circunst\u00e2ncias.<\/p>\n

Princ\u00edpios fotoel\u00e9tricos<\/strong><\/p>\n

De acordo com a mec\u00e2nica qu\u00e2ntica, os el\u00e9trons ligados aos \u00e1tomos ocorrem em configura\u00e7\u00f5es eletr\u00f4nicas espec\u00edficas.<\/p>\n

A configura\u00e7\u00e3o de energia mais alta (ou banda de energia) que normalmente \u00e9 ocupada por el\u00e9trons para um determinado material \u00e9 conhecida como banda de val\u00eancia, e o grau em que ela \u00e9 preenchida determina em grande parte a condutividade el\u00e9trica do material.<\/p>\n

Em um condutor t\u00edpico (metal), a banda de val\u00eancia \u00e9 preenchida pela metade com el\u00e9trons, que se movem prontamente de \u00e1tomo a \u00e1tomo, carregando uma corrente. Em um bom isolante, como vidro ou borracha, a banda de val\u00eancia \u00e9 preenchida e esses el\u00e9trons de val\u00eancia t\u00eam muito pouca mobilidade. Como os isoladores, os semicondutores geralmente t\u00eam suas bandas de val\u00eancia preenchidas, mas, ao contr\u00e1rio dos isoladores, muito pouca energia \u00e9 necess\u00e1ria para excitar um el\u00e9tron da banda de val\u00eancia para a pr\u00f3xima banda de energia permitida – conhecida como banda de condu\u00e7\u00e3o, porque qualquer el\u00e9tron excitado para esta energia superior n\u00edvel \u00e9 relativamente gratuito. Por exemplo, o \u201cbandgap\u201d ou banda proibida para o sil\u00edcio \u00e9 1,12 eV (el\u00e9tron-volts), e o do arsenieto de g\u00e1lio \u00e9 1,42 eV.<\/p>\n

Isso est\u00e1 na faixa de energia carregada pelos f\u00f3tons da luz infravermelha e vis\u00edvel, que podem, portanto, elevar os el\u00e9trons em semicondutores para a banda de condu\u00e7\u00e3o. (Para efeito de compara\u00e7\u00e3o, uma bateria de lanterna comum transmite 1,5 eV para cada el\u00e9tron que passa por ela. Muito mais radia\u00e7\u00e3o energ\u00e9tica \u00e9 necess\u00e1ria para superar o bandgap nos isoladores.)<\/p>\n

Dependendo de como o material semicondutor \u00e9 configurado, esta radia\u00e7\u00e3o pode aumentar sua condutividade el\u00e9trica em adicionar a uma corrente el\u00e9trica j\u00e1 induzida por uma tens\u00e3o aplicada (ver fotocondutividade), ou pode gerar uma tens\u00e3o independentemente de quaisquer fontes de tens\u00e3o externas.<\/p>\n

A fotocondutividade surge dos el\u00e9trons liberados pela luz e tamb\u00e9m de um fluxo de carga positiva. El\u00e9trons elevados \u00e0 banda de condu\u00e7\u00e3o correspondem a cargas negativas ausentes na banda de val\u00eancia, chamadas de “buracos”. Os el\u00e9trons e as lacunas aumentam o fluxo de corrente quando o semicondutor \u00e9 iluminado.<\/p>\n

No efeito fotovoltaico, uma tens\u00e3o \u00e9 gerada quando os el\u00e9trons liberados pela luz incidente s\u00e3o separados dos buracos que s\u00e3o gerados, produzindo uma diferen\u00e7a no potencial el\u00e9trico.<\/p>\n

Isso normalmente \u00e9 feito usando uma jun\u00e7\u00e3o p-n em vez de um semicondutor puro. Uma jun\u00e7\u00e3o p-n ocorre na jun\u00e7\u00e3o entre semicondutores do tipo p (positivo) e tipo n (negativo).<\/p>\n

Essas regi\u00f5es opostas s\u00e3o criadas pela adi\u00e7\u00e3o de diferentes impurezas para produzir el\u00e9trons em excesso (tipo n) ou lacunas em excesso (tipo p).<\/p>\n

A ilumina\u00e7\u00e3o libera el\u00e9trons e buracos em lados opostos da jun\u00e7\u00e3o para produzir uma voltagem atrav\u00e9s da jun\u00e7\u00e3o que pode impulsionar a corrente, convertendo assim luz em energia el\u00e9trica.<\/p>\n

Outros efeitos fotoel\u00e9tricos s\u00e3o causados por radia\u00e7\u00e3o em frequ\u00eancias mais altas, como raios X e raios gama. Esses f\u00f3tons de alta energia podem at\u00e9 mesmo liberar el\u00e9trons perto do n\u00facleo at\u00f4mico, onde est\u00e3o fortemente ligados. Quando esse el\u00e9tron interno \u00e9 ejetado, um el\u00e9tron externo de alta energia cai rapidamente para preencher a vaga.<\/p>\n

O excesso de energia resulta na emiss\u00e3o de um ou mais el\u00e9trons adicionais do \u00e1tomo, o que \u00e9 chamado de efeito Auger.<\/p>\n

Tamb\u00e9m visto em altas energias de f\u00f3tons \u00e9 o efeito Compton, que surge quando um f\u00f3ton de raios-X ou raios gama colide com um el\u00e9tron.<\/p>\n

O efeito pode ser analisado pelos mesmos princ\u00edpios que governam a colis\u00e3o entre dois corpos quaisquer, incluindo a conserva\u00e7\u00e3o do momento. O f\u00f3ton perde energia para o el\u00e9tron, uma diminui\u00e7\u00e3o que corresponde a um comprimento de onda do f\u00f3ton aumentado de acordo com a rela\u00e7\u00e3o de Einstein\u00a0E<\/em>\u00a0=\u00a0hc<\/em>\/?.<\/p>\n

Quando a colis\u00e3o \u00e9 tal que o el\u00e9tron e o f\u00f3ton se separam em \u00e2ngulos retos entre si, o comprimento de onda do f\u00f3ton aumenta em uma quantidade caracter\u00edstica chamada comprimento de onda Compton, 2.43 \u00d7 10-12<\/sup>\u00a0metros.<\/p>\n

Fonte:<\/strong>\u00a0h3.googleusercontent.com\/opentextbc.ca\/physics.info\/osp.mans.edu.eg\/www.radiation-dosimetry.org\/www.wisegeek.org\/Encyclopaedia Britannica\/www.khanacademy.org\/vlab.amrita.edu\/isaacphysics.org<\/p>\n","protected":false},"excerpt":{"rendered":"

Defini\u00e7\u00e3o do efeito fotoel\u00e9trico O\u00a0efeito fotoel\u00e9trico\u00a0se refere ao que acontece quando os el\u00e9trons s\u00e3o emitidos de um material que absorveu radia\u00e7\u00e3o eletromagn\u00e9tica. O efeito fotoel\u00e9trico \u00e9 a emiss\u00e3o de el\u00e9trons quando as radia\u00e7\u00f5es eletromagn\u00e9ticas t\u00eam incid\u00eancia de frequ\u00eancia suficiente em certas superf\u00edcies met\u00e1licas. 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